导图社区 高等数学——常微分方程组及其应用
"探索微分方程的奥秘,解锁数学建模的无限可能!本文系统梳理常微分方程的核心内容:从一阶可分离变量、线性方程到高阶齐次/非齐次方程解法,涵盖待定系数法、常数变易法、矩阵法和Euler方程等关键技巧重点解析线性微分方程解的结构定理,并演示如何求解形如fx)=e^αxPm(xcosβx Qn(xsinβx的特例通过消元法、降阶法等实用案例,带您掌握微分方程在科学工程中的建模应用"。
"静电场奥秘:从库仑定律到高斯定理,解锁电磁世界的核心法则! 内容涵盖:电荷与库仑定律奠定基础电场强度与电势揭示场特性高斯定理与环路定理构建理论框架导体平衡条件与静电屏蔽展现实际应用电介质极化与电容公式深化介质行为分析特殊公式(如We=1/2εE²)总结能量关系关键结论:导体曲率决定电荷分布,平衡时内部场强为零,表面为等势面公式D=εE P串联极化与电场,∮Edl=0彰显静电场保守性" 。
【时空的魔术师:狭义相对论入门指南】 开头:当速度接近光速,时间会膨胀、空间会收缩爱因斯坦的狭义相对论颠覆了我们对宇宙的认知! 内容结构:从光速不变原理和相对性原理两大基石出发,解析洛伦兹变换如何统一时空(x'=γ(xvt等公式)。探讨运动学(时间延缓、长度收缩)与动力学(p=γmv,E=mc²质能方程),揭示相对论动量能量关系(E²=E₀² (pc²)。附经典公式如速度变换ux=ux' v)/1 ux'v/c²及实验验证,带你穿越高速世界的物理法则。
刚体力学揭秘旋转世界的核心规律!从连续体到刚体运动,重点解析定轴转动三大定律:转动惯量(J=∫r²dm)、角动量(Lz=Jω与力矩Mz=ri×Fi构成动力学方程M=Jα动能定理∫Mdθ=Δ1/2Jω²与角动量守恒贯穿始终,平行轴定理拓展转动惯量计算纯滚动满足vc=ωR时接触点为瞬心,进动角速度Ω=mgrc/Jcω展现陀螺效应常见刚体转动惯量公式(如实心球2/5mR²)助力快速求解通过瞬时转轴选择可简化纯滚动问题分析。
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第14章DNA的生物合成读书笔记
常微分方程组及其应用
几类简单的微分方程
称含有未知函数及未知函数的导数(或微分)的等式(等式组)为微分方程(微分方程组),未知函数是一元函数的微分方程称为常微分方程组,微分方程中所含未知函数的导数的最高阶数为微分方程的阶
若n阶常微分方程的解中含有n个独立的任意常数,则称这样的解为该方程的通解
Cauchy问题或初值问题
常微分方程的不含任意常数的解称为特解
常微分方程解的图形称为常微分方程的积分曲线
可分离变量的一阶微分方程
dy/dx=f(x)g(y)称为可分离变量的一阶微分方程
分离变量法
一阶线性微分方程
若在一阶微分方程中,关于未知函数及其导数(或微分)的次数都是一次的,则称它为一阶线性微分方程,其一般形式为 dy/dx+P(x)y=Q(x)
一阶线性齐次微分方程 dy/dx+P(x)y=0
y=Ce-∫P(x)dx
一阶线性非齐次微分方程 dy/dx+P(x)y=Q(x)
常数变易法
y=Ce-∫P(x)dx+e-∫P(x)dx(∫Q(x)e∫P(x)dxdx)
一阶线性非齐次微分方程的通解等于它的一个特解与它所对应的线性齐次微分方程的通解之和
可利用变量代换求解的几类一阶微分方程
齐次型方程
f(tx,ty)=f(x,y),则称dy/dx=f(x,y)为齐次型一阶微分方程
换元然后分离变量积分
Bernoulli方程
形如dy/dx+P(x)y=Q(x)yα的方程称为Bernullif方程
令z=y1-α便可化为一阶线性非齐次方程,求出通解后用z=y1-α回代
dy/dx=f((a1x+b1y+c1)/(a2x+b2y+c2))
令u=x-k,v=y-h便可化为齐次型一阶微分方程,求出通解后会带
可降解的高阶微分方程
y(n)=f(x)型的微分方程
多次积分
y''=f(x,y')型的微分方程
令y'=p(x),则y''=p'(x),求出通解后再次积分
y''=f(y,y')型的微分方程
令y'=z(y),则z'=f(y,z),化为一阶微分方程
高阶线性微分方程
线性微分方程解的结构
a0(x)y(n)+a1(x)y(n-1)+a2(x)y(n-2)+···+an-1(x)y'+an(x)y=f(x),其中+a0(x)不恒等于0,函数f(x)称为方程的自由项,若f(x)≡0,则称为n阶线性齐次微分方程
若y1(x),y2(x),y3(x)···yn(x)都是n阶线性齐次微分方程的解,则C1y1(x)+C2y2(x)+C3y3(x)+···+Cnyn(x)也是解,其中C为常数
若y1(x)与y2(x)都是n阶线性非齐次微分方程的解,则y1(x)-y2(x)必为对应的线性齐次微分方程的解
C1y1(x)+C2y2(x)+C3y3(x)+···+Cmym(x)=0,若存在m个不全为0的常数C1,C2···Cm使得成立则称y1(x),y2(x)···ym(x)线性相关
Wronski行列式
若y1(x),y2(x)···ym(x)在区间I上线性相关,则在I上W(x)≡0
线性微分方程通解的结构
设函数y1(x),y2(x),y3(x)···yn(x)为n阶线性齐次微分方程的n个线性无关的特解,而y*(x)为n阶线性非齐次微分方程的一个特解,则以下结论成立
通解为y=C1y1(x)+C2y2(x)+C3y3(x)+···+Cnyn(x)
特解为y=C1y1(x)+C2y2(x)+C3y3(x)+···+Cnyn(x)+y*(x)
高阶常系数线性齐次微分方程的解法
ay"+by'+cy=0
ar2+br+c=0
通解
r1≠r2
y=C1er1x+C2er2x
r1=r2=r
y=(C1+C2x)erx
r1,2=α±iβ
y=eαx(C1cos βx+C2sin βx)
a0(x)y(n)+a1(x)y(n-1)+a2(x)y(n-2)+···+an-1(x)y'+an(x)y=0
a0rn+a1rn-1+a2rn-2+···+an-1r+an=0
通解中对应的项
k重实根r
erx(C1+C2x+···+Ckxk-1)
k重共轭实根α±iβ
eαx{(C1+C2x+···+Ckxk-1)cos βx+(D1+D2x+···+Dkxk-1)sin βx}
高阶常系数线性非齐次微分方程特解的求法——待定系数法
f(x)=Pm(x)eαx
特解y*的形式
α不是特征根
Qm(x)eαx
α是单特征根
xQm(x)eαx
α是二重特征根
x2Qm(x)eαx
f(x)=eαx(Pm(x)cos βx+Qn(x)sin βx)
α±iβ不是特征根
eαx(TL(1)(x)cos βx+TL(2)(x)sin βx)
α±iβ是特征根
xeαx(TL(1)(x)cos βx+TL(2)(x)sin βx)
高阶线性非齐次微分方程特解的求法——常数变易法
Euler方程
a0xny(n)+a1xn-1y(n-1)+a2xn-2y(n-2)+···+an-1xy'+any=f(x)
令x=et,即t=lnx可化为二阶常系数线性微分方程
一阶常系数线性微分方程组解法举例
消元法举例
*矩阵法举例
微分方程应用举例
L=max{m,n},函数TL(1)和TL(2)都是x的L次实系数多项式
Qm(x)是与Pm(x)同次数的x的多项式